Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - H. 15. 9 april 1949 - Karakteristikor för ljudvågor i ett cirkulärt rör, av Uno Ingård
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
21 fi
TEKNISK TIDSKRIFT
- V"~(’T)’: 1
I förra fallet erhålles tydligen en verklig
vågtransmission utefter röret och i det senare
för-krympes vågen till en exponentiellt dämpad
komponent, vars räckvidd blir allt mindre ju mer
frekvensen understiger gränsfrekvensen. Röret
verkar som ett högpassfilter för de "transversella"
vågorna med karakteristikor som framgår av
fig. 2. Intensiteterna hos de olika vågtyperna
anges av koefficienterna An, vilka bestämmes av
ljudkällans form, i detta fall en plan cirkulär
kolv med radien r0 och hastighetsamplituden
U0-Strålningsimpedansen Zr för kolven anges av
förhållandet mellan den totala tryckkraften på
kolven och dess hastighet, dvs.
ro
Zr=u0 = u0J(p)*=o2nrdr
som visar sig bli2
Zr = Rr-iXr — AQoC^
’•fe)
(3)
n = 0
(minustecknet för reaktansen beror på att
tidsfaktorn e~,mt användes)
Fig. 2. Högpasskarakteristikor för högre ordningens ljud- där
vågor i ett cirkulärt rör.
p(r.\ = 4/i *(bnr„)
\Ri bB2fl2/„2U>„
R)
(4)
och
: kolvens area — nr 0
Fig. 3. Strdlningsresistans, reaktans och total impedans för
en kolv enligt fig. 1.
Fig. 3 visar karakteristiska kurvor över
strål-ningsresistans, reaktans och total impedans som
funktion av R\X. Den plana vågen, som motsvarar
n = 0, lämnar ett bidrag till
strålningsimpedansen lika med Aqoc[to]R)a. Då frekvensen närmar
sig gränsfrekvensen för en vågtyp stiger
impedansen mot oändligheten, och om kolven drives med
en konstant kraft, kommer den utstrålade
effekten, om förlustfrihet förutsattes, att sjunka till
noll vid denna frekvens, som fig. 4 visar. Härav
framgår att effekten är störst i det område, där
endast den plana vågen transmitteras, dvs. under
första gränsfrekvensen.
För att åskådliggöra strålningsimpedansen anges
i fig. 5 ett ekvivalent schema, i vilket bidragen
från överförda och dämpade vågtyper åtskilts.
De överförda vågorna motsvara givetvis resistan-
(qt)ràqtn
Fig. 4. Utstrålad akustisk effekt för kolven i fig. 1, då
drivkraften är konstant.
Fig. 5.
Ekvivalent schema för
strälningsimpedansen.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
