Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Nr. 34. 20 august 1915 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
20 august 1915
TEKNISK UKEBLAD
419
Av ligning (a) faaes:
1 2
1 — w2 CL CL
tg cp —––––=––––-
w C R w R
L
eller:
/2 + /i2 — w2
tø t = —„—-— • • • w
2 zc ß
Herav faaes:
y2 -T ß2 — w2
sin ep = ’.r _ = og
y (72-\- ß2 — w2)2-]- 4w2ß2
2 w ß
’ y(z2+^2_w2)2+4w2^
hvilke værdier indsat i ligning (b) gir:
A ^(f^^ — W2)2 + Iw2 ß2 = y
q = A sin (wt -j- cp) 4- Be sin (wt lp), hvor
. E° /
A =–––––-7~" = og tg ep = ——
L ß y ß2 4- 4 w2 2 w
B og ip er integrationskonstanter hvis
værdier bestemmes av kredsens
svingningstilstand i et givet øieblik,
eksempelvis ved tiden t — 0.
Eftersom tiden gaar vil amplituden
for den dæmpede svingning bli mindre
og mindre. For en viss værdi av t biir
amplituden forsvindende liten, og vi faar
kun den udæmpede svingning tilbake.
Venter vi med at studere svingningerne
i kredsen til denne overgangstid er forbi
faar vi derfor:
q — A sin (wt 4- cp) .... (9)
Deriveres denne ligning med hensyn
paa tiden, faaes strømmen i kredsen:
i — Aw cos (wt 4* cp). ... (10)
Da i praksis ß er meget liten
sammenlignet med w, saa kan vi tilnærmet
sætte:
2 w ß L
eller:
1 — cos 2?r —
Hø P Å X
w ß L T b
2?r —-
Å
Indføres her
a „ R
— cos & og ß —–––
2 2L
faaes endelig:
a cos & \
k /
n R a cos #
eller:
L ]/ (y2 4- ß2 — w2)2 4~ 4 w2 ß2
Da
[1 + (/S2 — y2) CL — ß CR] = CL [ß2 + y2
+ ß2 — y2 - 2ß2] = 0 og
[2ßrCL — 7CR] = yCL [2 ß— 2 ß] = 0,
saa er ligningerne (c) og (d) opfyldt.
Den antagne løsning av
differentialligningen er altsaa rigtig.
Forutsætter vi at kredsen er avstemt
efter den magnetiske bølge, hvilket jo
altid vil være tilfælde i praksis, saa biir
w = y, og vi faar som ligning for
kredsens oscillationer:
trianglet staar lodret bølgernes
forplantningsretning eller — om man vil —
falder sammen med bølgefronten.
Selv paa de store oceandampere vil
man vanskelig kunne gjøre
antennetrianglernes grundlinjer større end ca. 20 m.
a cos &
Vinkelen w––––vil derfor for k = 300 m.
k
ha som maksimumsværdi 12°, hvorfor
oscillationernes amplitude biir størst for
= 0, o: naar trianglet falder sammen
med bølgernes forplantningsretning.
„ . , «cos#
Da vinkelen w––––-er saa Ilten —
k
som maksimum ca. 0,2 radianere —, saa
kan vi tilnærmet sætte:
cos
a cos />X
zr–––-
. k J
acos^X2
w––––––––
k /
faar:
Ho Pa
––-cos &
2R
Og
(12)
Som foran nævnt bestaar
radiokompassets antenne av to triangler som staar
lodret paa hinanden. Kommer en
elektromagnetisk bølge ind under en vinkel à
med triangel 1 (fig. 4), saa danner tri-
Av ligning (11) sees at oscillationernes
* 7C
amplitude biir 0 naar & = , o: naar
2
angel II en vinkel–––-& med bølgens
forplantningsretning. Betegner vi
strømmen i triangel I og II med henholdsvis
4 og i2, saa faar vi ifølge ovenstaaende:
4 — I cos & ■ cos (wt 4- (p) og
i2 = I sin & • cos (wt -|- cp),
(13)
hvor I er en konstant der avhænger av
antennetrianglernes dimensioner og
motstand samt av den elektromagnetiske
bølges styrke.
Idet disse strømme passerer gjennem
de faste goniometerspoler I og II (fig. 5)
(14)
opstaar der inde i disse magnetiske felter,
hvis feltstyrke biir proportional med
strømstyrken, da spolekjernerne er luft.
Inde i spole 1 og II faar vi henholdsvis
felterne:
— IK cos & • cos (wt </’) og
H2 = IK sin & • cos (wt -f- çn),
hvor K er en konstant, der avhænger av
spolernes bygning.
Inde i cylinderen hvorover spolerne I
og II er viklet, vil de to felter H1 og H2
frembringe et resulterende magnetisk felt:
H =
eller:
H — IK cos {wt ep) . . . (15)
H
Da—- = tg saa danner det
resul-terende felt vinkelen & med
antennetriangel I, med andre ord: det resulterende
felt falder sammen med bølgernes
forplantningsretning.
Den dreibare spole inde i cylinderen
vil gjennemsættes av dette vekselfelt.
Falder den bevægelige spoles akse
sammen med feltets retning, saa vil
spolen omslutte det største antal
kraftlinjer, og følgelig den av vekselfeltet
frembragte elektromotoriske kraft i spolen
ha sin største værdi
Em, Danner
spolens akse vinkel a
med det
magnetiske felt (fig. 6), saa
vil antallet av
omsluttede kraftlinjer
og følgelig ogsaa
den inducerte
elek
tromotoriske kraft reduceres med faktoren
cos a, saa vi faar:
E — Em cos a . . . . (16)
Virkningen paa høremottageren er nu
proportional med den elektromotoriske
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
