Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Nr. 41. 8 oktober 1915 - Sider ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
8 oktober 1915
TEKNISK UKEBLAD
495
avhængig av kulens størrelse, men ogsaa
av hvor mange æterdele kulen
gjennem-trænges av og hvor stort hastighetstap
de utsættes for inde i kulen. Her har
man altsaa forklaringen paa legemernes
tæthet: den er avhængig av æterens
energitap inde i legemet.
De ovenstaaende betragtninger gjælder
ikke bare for en kule, men for et legeme
av en hvilkensomhelst form og størrelse.
Det betragtede legeme kan være solen
eller jorden eller et hvilketsomhelst litet
legeme. Nøiagtig de samme betragtninger
gjælder ogsaa for et gasformig legeme,
ti ogsaa en gas motsætter sig
æterdelenes gjennemgang og er altsaa utsat
for gravitationens virkning. Man
kommer altsaa til følgende resultat:
Æteren utøver paa alle legemer et tryk
som avtar mot legemets indre, og medfører
at legemets enkelte dele tilsyneladende
tiltrækker hinanden i overensstemmelse med
gravitationsloven; er legemet formbart, saa
maa det paa grund av ætertrykket anta
kuleform. Ætertrykket foraarsakes av det
energitap som æter delene er utsat for i legemet.
Tiltrækning mellem to adskilte legemer.
At to adskilte legemer i rummet maa
utøve en »tiltrækning« paa hinanden vil nu
let indsees (fig. 3). Blandt alle de
æterpartikler som passerer gjennem hvertav to legemer
A og B, vil der være en del som efter at ha
passert det ene legeme gaar videre og
støter mot og gaar igjennem det næste.
De æterdele som har passert gjennem
det ene legeme, vil imidlertid ha en
mindre hastighet naar de støter mot det
andet legeme end de øvrige æterdele.
Ætertrykket mot de sider av de to
legemer som vender mot hinanden, vil derfor
bli mindre end ætertrykket mot de øvrige
sider av de to legemer, og det resulterende
tryk paa hvert av legemerne vil saaledes
være rettet mot det andet legeme.
Forholdet er anskueliggjort paa fig. 3,
hvor A og B betegner to kuleformige like
store legemer i rummet. Æterdelene
støter mot disse legemer paa alle sider
med en hastighet v^ og slipper ut med
en hastighet v2, som er mindre end v^
De æterdele som har passert det ene
legeme naar de træffer det andet, har
altsaa en hastighet v2 og kommer ut
igjen med en endnu mindre hastighet v^.
Da æterdelene jo gaar gjennem kulerne i
alle retninger, vil der til en og samme
bane altid svare en æterdel som bevæger
sig den ene vei og en æterdel som
bevæger sig en anden vei. Paa begge kuler
vil der derfor komme til at virke en
resulterende kraft P mot den anden kule.
Denne kraft er ikke bare avhængig av
den vei som æterdelene maa tilbakelægge
gjennem kulerne d.v.s. av kulens størrelse,
men ogsaa av de hastighetstap som de
angjældende æterdele utsættes for i
kulerne, d.v.s. av kulernes tæthet. End-
videre vil det indsees at
kraften ogsaa er
avhængig av det antal æterdele
som i trænger gjennem
begge kuler, saa at den
altsaa vil stige med
avtagende avstand mellem
kulerne.
Man kommer altsaa til
følgende slutning:
I ethvert legeme har de
æterdele som bevæger sig
i retningen mot et andet
legeme en større hastighet end
de som bevæger sig i
mot-sat retning; herved biir hvert
av de to legemer av æteren
trykket mot det andet legeme
med en kraft som er
avhængig av legemets
beskaffenhet, saaat de to legemer
tilsyneladende tiltrækker hinanden i
over-enstemmelse med gravitationsloven. Aarsaken
til denne tiltrækning er det energitap som
æteren utsættes for i legemerne.
Newtons gravitationslov.
Et litet regneeksempel vil let vise at
Newtons lov lar sig avlede paa grundlag
av den ovenfor omtalte teori.
Paa fig. 4 betegner K en kule med
radius r og tæthet d, mens det andet
legeme er en punktformet masseenhet A,
som befinder sig paa en avstand R fra
kulens midtpunkt O. Kulens masse er:
4
M ~ — n r^ • d .
3
Gjennem den punktformige masse A
bevæger æterdelene sig i alle mulige
retninger. Endel av æterdelene gaar
gjennem massepunktet A og træffer ikke
kulen, en anden del træffer kulen og
skjærer gjennem den langs en eller anden
korde BB’ = s og lider herved et
hastighetstap som er avhængig av kordens
længde og kulens beskaffenhet (d. v. s.
kulens tæthet), saa at æterdelens
hastighet naar den kommer ut av kulen, er
mindre end idet den gik gjennem
punktet A. Den æterdel som bevæger sig paa
samme bane, men i motsat retning, gaar
omvendt ind i kulen med større
hastighet og kommer til punktet A med en
mindre hastighet. Betragter man den
specielle retning XX’ som danner en
vinkel a med centrallinjen A O, saa er
altsaa hastigheten for den æterdel som
gaar gjennem massepunktet A i
retningen XX’ større end hastigheten v2 for
den del som bevæger sig gjennem A i
den motsatte retning X’ X.
Som følge av denne hastighetsforskjel
biir massen A som ovenfor utredet,
trykket mot kulen i retningen XX’. Den
kraft massepunktet paavirkes av er,
bortset fra beskaffenheten av massepunktet
selv, avhængig av den motstand som
æterdelene paa veien møter gjennem
kulen, og denne motstand er proportional
med længden av veien s og kulens
tæthet d. Det samme er tilfælde for en
hvilkensomhelst anden retning.
For at beregne den resulterende
virkning av samtlige ætertryk paa masse-
Fig. 4.
punktet A, tænker man sig om punktet A
lagt en kule med radius 1 cm., som kan
betegnes som enhetskule, og opdeler saa
den del av enhetskulen som ligger
indenfor keglen T’ AU’ i smaa flateelementer.
Dette gjør man paa følgende maate:
Om midtpunktet E mellem centrallinjen
O A og enhetskuleflatens slaar man en
cirkel med radius G F (F er det punkt,
hvor retningen XX’ skjærer enhetskulen);
saa trækker man en ny retning YY’,
som ligger en liten vinkel da utenfor
retningen XX’, og slaar en ny cirkel
gjennem denne retnings snitpunkt med
enhetskulen. Herved faar man en
ring-flate hvis bredde er — da’, og paa denne
maate kan man opdele hele kulekalotten
D E i ringelementer, som svarer til
vinkelen a’s værdier fra 0 til a^ som er
vinkelen mellem centrallinjen og tangenten
gjennem punktet A.
Nu deler man dette ringelement op i
flateelementer ved hjelp av radier med
en vinkel = d ep. Størrelsen av et
saa-dant flateelement blir da:
sin a • dtp • da.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
