Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - IX. Magnetism och elektricitet - Maxwells teori - Elektriska och magnetiska fält
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
MAXWELLS TEORI. ELEKTRISKA OCH MAGNETISKA FÄLT.
1251
Fig. 1064. Urladdningsströmmen vid en
plattkondensator är enligt
fjärrkraftsåskåd-ningar en ledningsström, helt förlagd till
ledande metaller.
Skulle man tillämpa de äldre fjärrkraftsåskådningarna på strömförloppet vid
upp-och urladdning av en kondensator, som anslutits till växelspänning, så skulle de leda
till den föreställningen, att strömmen uteslutande är förlagd till ledningstrådarna, som
förbinda kondensatorn med strömkällan, ävensom till kondensatorplattornas
metallyta; mellan kondensatorplattorna, som ju äro isolerade från varandra, kan däremot
ingen elektricitetstransport ske, utan kondensatorn utgör ett verkligt avbrott, där
strömmen utmynnar i laddningar (se fig. 1064).
Från den moderna ståndpunkten sett försiggår däremot i det isolerande
mellanrummet mellan kondensatorplattorna liksom i hela rummet utanför ledningarna
en ständig förflyttning eller förskjutning av
elektriska fältrör. Laddningsförändringen per
sekund Q representerar således samtidigt både
antalet elektriska fältrör, som per sekund
passera ett tvärsnitt av ledningstråden, och antalet
fältrör, som per sekund packas in i
mellanrummet mellan kondensatorplattorna. Från denna
synpunkt sett är den elektriska strömmen en
lör skjutnings ström, d. v. s. inbegreppet av
samtliga i rörelse befintliga elektriska enhetsrör. Men
alla de enhetsrör, som komma in och sätta sig
mellan kondensatorns plattor, ha glidit med sina
ändar efter ledningstrådarna, så att en kurva,
lagd parallell med kondensatorplattorna och
omslutande deras mellanrum, måste under varje
sekund överskäras av samma antal elektriska
enhetsrör Q, som per sekund passera ledningens
tvärsnitt. Mellanrummet mellan
kondensorplat-torna kan således, om man tillämpar den första
elektromagnetiska lagen, ävenledes anses vara
säte för en elektrisk ström.
Vid mycket snabbt växlande elektriska fält kommer hela det rum, som upptages
av fältet, att enligt Maxwells teori fyllas med förskjutningsströmmens vektorfält. Detta
antydes schematiskt av fig. 1065 vid en kondensators urladdning. Sker denna
urladdning tillräckligt snabbt, kommer förskjutningsströmmen även att göra sig gällande i
rummet utanför kondensatorn, så som figuren visar, men om urladdningen sker
långsamt, koncentreras hela förloppet till ledaren och till mellanrummet mellan
kondensatorplattorna.
En kondensators i s o 1 a t o r f y 11 d a mellanrum utgör ett
verkligt avbrott för den elektriska ledningsströmmen,
medan det däremot kan betraktas som säte för en f ö
r-skjutningsström.
Skulle man tänka sig, att den i det föregående betraktade kurvan, som omsluter
hela kondensatorytan, A, och således också alla de elektriska fältrören i
kondensator-mellanrummet, dragés ihop, så att den blott omsluter halva ytan, A, och halva antalet
fältrör, så kommer denna kurva icke längre att översopas av samtliga fältrör, när
kondensatorn fullständigt urladdas, utan blott av halva antalet. Det antal fältrör, som per
sekund passera denna snävare kurva, är således också blott det halva mot vid den
dub
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
