Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Interferens- och polarisationsmätningar
Fig. 8/10. Soleils bikvartspolarimeter.
vinklar mellan svängningsplanen kunna
erhållas.
e) Soleils polavimeter. Diafragmat täckes
av en cirkulär kvartsplatta skuren vinkel*
rätt mot optiska axeln, sammansatt av en
högervridande och en vänstervridande
halva (fig. 8/10). Vitt ljus användes och
tjockleken hos plattan är väld så att det
gula ljusets svängningsplan vrides 90°, så
det utsläckes. Båda halvorna erhålla pur*
purfärg. Vrides analysatorn blir ena hal*
van röd och den andra blå.
f) Babinets kompensator (fig. 8/9 b) består
av kvartskilar, vars huvudsnitt äro kon
gruenta rätvinkliga trianglar. Optiska
axlarnas riktning framgår av figuren. Ge
nom att förskjuta dessa plattor kan god
tyckliga fasdifferenser erhållas:
In
(nf.o—no) (dz—dj + nk
där dy och d2 äro tjockleken hos kvarts*
plattorna. Med apparaten kan man be*
stämma fasdifferensen och amplitudför*
hållandena hos elliptiskt polariserat ljus.
Rotationsdispersion uppträder när en
linearpolariserad stråle går genom t. ex.
en planparallell kvartsplatta, som är sku*
ren vinkelrätt mot optiska axeln. Speci*
fik vridning = vridning hos en 1 mm tjock
platta. Svängningsplanets vridning är be*
roende av våglängden, ökar med minskad
våglängd. Rotationsdispersionen bestäm*
Fig. 8/11. Försöksanordning för spän=
ningsunder sökningar.
mes med polarimetrar. Både höger* och
vänstervridande kvarts finnes. Rotations*
dispersion förekommer även hos optiskt
aktiva vätskor, t. ex. sockerlösningar.
Sackarimetri behandlas närmare i denna
handboks kemiska del under »polarimetri».
Fotoelasticitet. Utsättes t. ex. glas för
mekanisk påkänning, blir glaset optiskt
anisotropt. Under den mekaniska påkän*
ningen undergår substansen inre struktur*
deformationer. Ljushastigheten blir olika
1 olika riktningar, så att substansen blir
dubbelbrytande. En naturlig ljusstråle
uppdelas i två linearpolariserade strålar
med en viss fasdifferens. Fenomenet kan
användas för att upptäcka inre mekaniska
spänningar i glas.
I fig. 8/11 tecknas schematiskt en för*
söksapparatur; a = polarisator, c = analysa*
torn, b = plattan, som skall undersökas.
Först inställes, så att analysatorn helt ut*
släcker det linearpolariserade ljuset från
polarisatorn. Utsättes försöksmaterialet för
töjning uppträder anisotropi och ljus pas*
serar genom analysatorn. Man erhåller:
8 = C(O2-O,) ~
där 5 = gångskillnaden mellan den ordi*
nära och extraordinära strålen, ot och
02 = huvudspänningarna, d = provplattans
tjocklek, /. = våglängden för det använda
ljuset och C = konstant (materialets op*
tiska aktivitet). Metoden har utvecklats
för att ur de optiska företeelserna sluta
sig till de mekaniska förändringarna vid
olika mekaniska påkänningar.
ALLMÄNNA DELEN
819
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
