Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
Ljudkällor och ljudfältct omkring en ljudkälla
Tab. 4:2.
Symmetriska svängningar
absolut
svängningstal 128 793 2 340 4 480
relativt
svängningstal 1 6,2 18,3 35
Osymmetriska svängningar
absolut
svängningstal 1 581 3 008 7 824
relativt
svängningstal 12,2 23,5 58
Ytformiga fasta ljudkällor. Svängande mem*
braner, plana plattor, böjda plattor, ey*
linderskal och klockor. (Se svängnings*
läran s. 686.) Teorin för en membransig*
nalsändare behandlas senare.
Fasta volymljudkällor sakna praktisk be
tydelse för framställning av ljud. Frekven
sen hos de toner, som uppstå i fasta krop
par, metallblock, stenblock och glasblock,
är i de flesta fall så stor att den ligger
över övre tongränsen.
Orgelpipor. Klangen i orgelpiporna beror
dels av det sätt varpå tonen alstras, orgel*
pipans material och orgelpipans form. I
läppiporna frambringas tonen genom att
en luftström rusar mot en egg. Vid eggens
sidor uppstå luftvirvlar, som giva upphov
till snabba tryckförändringar, eggtoner.
Om eggtonen tillnärmelsevis är i resonans
med luftpelarens fria svängningar ljuder
orgelpipan. I tungpiporna frambringas
ljudet genom att luftströmmen sätter en
liten metallfjäder i svängning. En orgel*
pipas svängningstal beror av luftens tem*
peratur.
Speciella ljudkällor. Cagniard de la Tours
hålsiren och Savarts tandhjul.
Av liknande typ är ljudalstringen från
elektriska maskiner, cirkelsågar, förbrän*
ningsmotorer, flygmaskinspropellrar, tele*
fonledningar.
Litteratur: Hahnemann, W. och Hecht, H.
Phys ZS. 21, 187, 1920; Gerdien, H. Phys.
ZS, 22, 679, 1921; Gehlhoff, G. Lehrbuch
d. techn. Physik, Bd 1, 167, Leipzig (Hah*
nemann och Hecht).
Ljudfältet vid några speciella ljudkällor
En öppen pipa med stora flänsar. Pipans
mynningar betraktas som fritt rörliga
masslösa kolvar.
Den akustiska reaktansen mellan de
båda pipändarna XA
XA=<±-co
/i 71X"
Hela systemets akustiska impedans.
Z,=
2 QC
jrr-
Cü • Q
hm
kr
+
2 n
där 7 = pipans längd och k=~j~.
En i ena ändan sluten pipa med en fläns
i den öppna ändan.
Akustiska ingångsimpedansen vid den
vid pipans öppna ända tänkta kolven Z40
Z ,n = — –- cot kl
.-7 in-
placeras den slutna pipan i en stel vägg
med den öppna ändan i väggens plan er*
hålles som uttryck för den totala akustiska
impedansen ZÅT
-A T
2 QC
ar2
Ukr)
kr
+
6c
K^lkr]-i ~ cot kl
2^r4 • k3 " nr*
Förhållandet mellan trycket p i den
slutna ändan och trycket utanför pipan p0
uttryckes med formeln
P=1
Po
= 1/ |eos kl
TT f
Qc
x A sin kl ) +
«ysin2kl
ALLMÄNNA DELEN
701
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
