Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
f TELETEKNISK TEoRl
-——-—-——-——-—————————————
dvs. A avtar för frekvenser över gräns-
frekvensen mg från värdet Ao med en has-
tighet, som för höga frekvenser är unge-
fär 2,8 l—f—,: N eller 12(l———::—)dB per
oktav, dvs. en fördubbling av frekvensen
ger denna minskning. Med en logaritmisk
frekvensskala får kurvan för A en rät-
linjig asymptot med ovannämnda lutning
(fig. 2X104).
Det ovannämnda förloppet är på grund
av diskontinuiteterna naturligtvis inte rea-
liserbart med ett ändligt antal impedans-
element, men kan approximeras med god-
tycklig grad av noggrannhet. En mindre
avvikelse är heller inte av större principiell
betydelse, då förhållandena vid frekven-
ser långt över gränsfrekvensem vilka in-
tressera mest ur stabilitetssynpunkt, i rela-
tivt liten grad beröras härav-
Av det ovanstående framgår således att
för att icke fasvridningen skall överstiga
n, får A=ln FK icke avtaga snabbare med
frekvensen än med 12 dB per oktav. l
allmänhet är detta dock icke uppfyllt, utan
A avtar snabbare, varmed fasvridningen
växer över IT. Man får då inte välja värdet
på FK i det utnyttjade frekvensbandet,
dvs. Ao större än att A blivit mindre än
noll (IFKI (1) när fasvridningen blir A.
.« «–r—-s)
z-« «« -«· « sk
Fig. 2X104. Amplitud- och fasgång i en sta-
bil, motkopplad förstärkare-.
134"
Den allmänna metoden blir då att ut-
gående från förloppet på A bestämma det-
samma för B. Härav erhålles den frekvens
där B blir lika med « och där skall då A
vara mindre än noll. Om man även vill ta
hänsyn till stabilitetsmarginalerna skall vid
den frekvens där B blir It—cc, A vara
mindre än ln a.
I ett förstärkarsteg får förstärkningen
vid frekvenser som äro betydligt högre än
gränsfrekvensvärdet glcoC där g är brant-
heten och c parallellkapacitansen, beståen-
de av rörets utkapacitans, nästa rörs eller en
eventuell annan belastnings inkapacitans
samt strökapacitanser till jord. Denna för-
stärkning avtar med 6 dB per oktav. För
två steg erhålles 12 dB per oktav osv..
så att för n steg förstärkningen vid fre-
kvenser långt ovanför det utnyttjade ban-
det avtar med 6 n dB per oktav. Förstärk-
ningskurvan i ett dubbellogaritmiskt dia-
gram har således en asymptot med lut-
ningen 6 n dB per oktav.
Man kan således i allmänhet på förhand
säga hur det asymptotiska förloppet av A
blir, medan man däremot inte känner hela
förloppet av A förrän förstärkaren är fär-
dig. Genom att kombinera den tidigare an-
vända kurvan för A
A=Ao——2(1—«—f-)arcoshL-
« Ut-
med en del som för A ( 0 har lutningen
6 n dB per oktav, kan man dock få en
approximativ representation för A, av vil-
ken motsvarande B kan beräknas.
På detta sätt kan ett approximativt ut-
tryck för det maximala värdet på A, dvs.
Ao erhållas
skullv
ÄOIMM = 40 ln —-
nm»
dar Oa= —- Od
och mo är den frekvens som gör A=0.
Detta uttryck tar icke hänsyn till stabili-
tetsmarginalerna.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
