Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TELETEKNISK TEORl
———————·———-——-—-—-—-——-—-—-————
där R« är strålningsresistansen. samtidigt
förbrukas dock en lika stor effekt i anten-
nens strålningsresistans, dvs. den försvin-
ner i form av återstrålning. Den totala
effektomsättningen är således
U2 .. U
— ZRF —UI dar I— ZRF
är strömmen vid antennuttaget. Effekten
2P= UI kallas den instrålade effekten och
den fördelar sig vid anpassning således
likapå äterstrålad och uttagen effekt. Om
anpassning icke är för handen, kan den
instrålade effekten vara mindre eller större,
men den fördelar sig mellan återstrålad
och uttagen effekt (bortsett från värme-
förluster).
2P
För en enkel antenn i form av en tunn
tråd är den instrålade effekten
UI:J E«1(s)ds
där Es är emk-fältets elektriska fältstyrka
i trådens riktning, I(s) strömfördelningen
och ds ett längdelement av tråden. integra-
len skall utföras längs hela tråden. Om E
är emk-fältets elektriska fältstyrka, definie-
rar man antennens effektiva höjd som
U
hex-: F
För en rak antenn orienterad i det elekt-
riska fältets riktning är den elektriska fält-
styrkan konstant och lika med E längs
antennen, varmed
Ih9»=Jl(s)ds
För en dipolantenn eller låg takantenn,
där strömmen är konstant, blir den effek-
tiva höjden lika med den verkliga. För en
rak antenn med triangulär strömfördelning
(fig. 3X23) blir den effektiva höjden lika
med halva den verkliga. För en halvvägs-
antenn (fig. 3X24) med sinusformig ström-
fördelning erhålles
2 Z Z-
hej,=s7; « J— yx
och för en vertikal kvartvågsantenn (fig.
3X25) på marken fås halva detta värde.
176
Den effektiva höjden beror av den
infallande vägens riktning och pola-
risation. Om inte annat sägs, avser man
dock fallet, då den elektriska fältstyrkan
ligger i antennens riktning, således vid en
vertikalantenn horisontellt infall och ver-
tikal polarisation.
l
Ramantennen
En ramantenn består av en plan tråd-
slinga med ett eller flera varv. Om an-
tennens dimensioner äro små i förhållande
till våglängden, blir strömmen runt slingan
konstant. Om trådslingans. dvs. ramens
plan placeras i sky-planet (fig. 3X20) och
axeln längs 2-axeln, blir fältet i fjärr-zonen
ANÄIII
EØ:;0-I2r n O
ANAIIl
Ho— L2r n e
där N är ramens varvtal, A dess yta och l
strömmen. Man ser (jfr. s. 172) att
blir fältet detsamma som det som erhålles
från en elektrisk dipol med momentet al
lika med
LAN-il
—T-,
om de elektriska och magnetiska fältstyr-
korna byta plats. Ramantennen kan således
betraktas som en magnetisk dipol.
strålningsdiagrammet för en ramantenn
blir detsamma som för den elektriska dipo-
len. strålningsresistansen blir
(27r)3(N–l)2 "NA)««’
lekte z« =320»4 (——
z2
Vid mottagning, om ramantennens plan
placeras i vägens polarisationsplan. kom-
ma spänningar att induceras i de bägge
med det elektriska fältet parallella sidorna.
Pä grund av ramens utsträckning i vågens
riktning erhålles en viss fasskillnad mellan
dessa spänningar och en resulterande spän-
ning runt ramen. Man kan också betrakta
det magnetiska flödet genom ramens yta,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
