Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKN. ELEKTRICITETSLÄRA
karakteriseras av den komplexa övergångs-
admittansen Y(a)) - eKMW = förhållandet
mellan den sökta komplexa strömmen eller
spänningen och en drivande spänning med
amplituden l. Uttryckt i sinusformade
storheter innebär detta, att ’en drivande
spänning sin cot orsakar en systemstorhet
Y(co) sin (OH-a(w)). Om systemstorheten
är en spänning blir Y(O) dimensionslös,
om den är en ström får Y(w) dimensionen
av en admittans.
Den förut anförda .formeln för ett en-
hetssprång 00
0(k)=1—4» Ps.-EULA dm
2 a)
0
innebär, att språnget kan uppdelas i en
likkomponent å- och ett kontinuerligt spekt-
rum från 0 till 00 av stationära sinusfor-
made spänningardL sin Ot. Med hjälp av
CIO
denna uppdelning och superpositionsprin-
cipen kan överföringsfunktionen uttryckas
i övergångsadmittansen,
A(i)— — —1— Y(0)4—
41 mY—(O U)
FI
o
Tillåmpning Distorsionsfri överföring.
Om
Y(u)) = Yo = konstant, oberoende av O
a(a)) = —t»a) = proportionell mot O
blir enligt formel (4)
sin cOiH(-»)1ds» (4)
00
A(i)=-;—Y»4— HFJYHMSM OCHJ da-
ct)
o
= Y0 - 0(t—t»)
Ett språng vid t=0 återges alltså med
oförändrad form, men fördröjt tiden to
och med amplituden multiplicerad med Y»
(fig. 7X11). Detta innebär-, att överföringen
är distorsionsfri, ett godtyckligt tecken
återges med oförändrad form.
866
Fig. 7Jll. Viktor-
sionsfri över-
föring. t» «
sambanden mellan övergångs-admittansens
reella och imaginära delar och överförings-
funktionen
Overgångsadmittansen
Y(m) · eld-(2) = G(m) -l-,«B(a))
står, som formel (4) visar, inära samband
med överföringsfunktionen A(t). Om man
använder relationerna G(O) = Y(O) cos a((«))
och B(w) = Y((o) sin a(a)) samt att A(t) =0
för t(0, finner man ur (4) att
New (5 a)
A(t)= sin cot dm
HJ
mmB( O) (5 b)
— —G(0) —i- cos Ot dm
Hojs
Omvänt kunna G(co) och B(co) uttryckas
i A(t) resp. A«(t). Om man i formel (2)
sätter K(t) =sin cot erhålles det slutliga sta-
tionära tillståndet
G(O) sin Ot—I-B·(w) cos Ot
lim F(t)
t-—)oo
såsom
VakäV
G(O) =A(0) ÆJATH cos Ordr
o
= wJA(t) sin cos dr (6 a)
0
B(O)= —0A«(I) sin Or dr= OJA(T) coscotdz
(6 b)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
