Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
TEKN. ELEKTRICITETSLÄRA
tiskt flöde. Enligt Maxwells andra lag
uppkommer detta elektriska fält oberoen-
de av orn en metallisk trådslinga finnes
eller ej (fig. 8X2),
asls 9
IFS ds=-— IT =—ZEJB»d0
dl
Omloppsriktningen längs den slutna in-
tegrationsvägen L kan väljas godtyckligt.
s är en godtycklig yta med L som rand-
kurva. Den positiva normalriktningen hos
s tillordnas omloppsriktningen hos L en-
ligt skruvregeln.
Maxwells ekvationer
Maxwells bägge lagar äro icke tillräck-
liga för lösandet av ett elektromagnetiskt
problem. De kompletteras dels av lagen om
det elektriska förskjutningsflödet samt la-
gen om det magnetiska flödets källfrihet,
dels av de på materiens beskaffenhet be-
roende sambanden mellan I) och E, B och
II samt I och B.
De så erhållna ekvationerna benämnas
Maxwells ekvationer och utgöra grundva-
len för teorin för de elektromagnetiska
fenomenen, däri inbegripet den elektro-
magnetiska ljusteorin.
Maxwells ekvationer för kroppar i vila
i differentialform
(lokalform)
fHFds:F-(1J»L)» »d0 kokn:14k——(1)
i integralform
FLsz s AJBn o rot as (2)
s
J D»d0= Q div D = k) (3)
sluten
yta
JB»d0=0 divB=0 (4)
sluten
yta
i vakuum:
D = 80lc (F a)
B = ,«-0H
(6 a)
880 "
Fig· 8J2. Till induktionslagen och Max-
Wells andra lag.
i materiella kroppar-
D = e,Eol(J (5 b)
B = ««««0ll (6 b)
I = KB d- Ic) (7)
Ekv. 1—4 samt Fa och 6a gälla all-
mänt, upp till de högsta frekvenser. De
för materiella kroppar gällande ekv. sb,
6b och 7 ha mera inskränkta giltig-
hetsområden. För isotropa, icke-ferromag-
netiska kroppar kan man vid alla i elektro-
tekniken använda frekvenser räkna med
konstanta värden på E» «, och y. Vid op-
tiska frekvensen bli e» », och y beroende
av frekvensen. Hos ferromagnetiska krop-
par beror », av H, varjämte sambandet
mellan B och H ej är entydigt (hysteresis).
Till Maxwells ekvationer bör slutligen
läggas uttrycket på kraften på en punkt-
laddning q i ett elektromagnetiskt fält
F= qlEk (v)(B)]
Poyntings sats
Ur Maxwells ekvationer härledes Pöyti-
tings sats:
Den genom en sluten yta A i form av
elektromagnetisk strålning utträdande ef-
fekten ås F do
P«=ÄJF»do w XML- mg
där F är Poyntings Vektor LIL-
YL ! L
och ytans normalriktning räknas positiv
utåt.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
