Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Häfte 12. 1 dec. 1928 - Övergångsfenomen vid plötsliga överbelastningar vid synkrona trefas-likströms-enankaromformare, av dr-ing. L. Dreyfus
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
220
TEKNISK TIDSKRIFT
4 FeBR. 1928
Innan kortslutningen uppstår, är ^a — 0, ock om omfor-
dt
maren (såsom vi för enkelhetens skull antaga) går
obelastad, är även a0 = 0. Det kräves en viss tid, innan ^a och a
dt
ha blivit så stora, att de måste tagas med i beräkningen.
Dessförinnan ersätta vi ekv. 18 med den följande, mycket
enklare ekvationen:
i (r —co K ok) + L o ~ = Eg0 — Ë,
dt
som lätt kan integreras och lämnar:
i — Fjf» — Ey
i■ — cj K ok
1 ■
■ tlT
— t max 1 —
-t\T
med
L o
r — o K ok
Magnetlindning
+Iäng5fàltdömpn/ng
Tvàrfä/f -
dämpning
rMr
Kommuterings
-lindning
-5hunt(r3)
Kompoundlindning
(rk, lk)
da
1 +
O)
varvid
(w + f)
Kok
Km E eos a 1
+ C
(21)
(18 a)
(18 b)
C — Co -i- -
0„
(21a)
Vi se av dessa uttryck, att strömrusningen måste ske
oerhört snabbt, och vi erfara även varför så måste vara
fallet. Enligt ekv. 4 för (T är det återigen
tvärfältlind-ningen, som, tack vare sin lilla läckning mot
likströmslind-ningen, nedbringar den resulterande induktiviteten högst
avsevärt. Tidskonstanten T brukar vara av
storleksordningen sek.
100
Anmärkningsvärt är vidare, att kompoundlindningens
inflytande under kortslutningstiden är avgjort mindre än
under den stationära driften. Mot ett ekvivalent negativt
motstånd — wKlji under stationära förhållanden svarar
under övergångstiden
- Om’
-coKok=-(oKO1 ■ -r ■——- ....(19)
"i T "m
Härvid betecknar am’ fältlindningen, oi trefassidans
läckning mot likströmssidan, och på grund av transformatorns
(vanligen) stora läckreaktans ärö1»öm’ Detta
förhållande är mycket viktigt med hänsyn till
kortslutningsströmmens begränsning. Shuntas kompoundlindningen
(motstånd ric) med ett ohm’skt motstånd rs (fig 3), nedbringas
kompoundlindningens inflytande ytterligare. Strömstöten
i går då nämligen till en början huvudsakligen genom
shuntmotståndet, medan strömmen i* i kompoundlindningen
Eg
umE
(c0 se ekv. Ila och b)
Fig. 4 avbildar denna ekvation. Strömmens pulsation kan
vara mycket kraftig och till och med gå ner till noll utan
att omformaren faller ur fas. En normal luftbrytare kan
draga nytta därav, ifall dess frånslagningstid motsvarar
ungefär y2 period av omformarens egensvängningstid. Den
effekt som skall brytas blir i så fall minst. Omformarens
egensvängningstal brukar ligga omkring 2 per sek.
C. Omformarens mekaniska egensvängningar såsom följd
av belastningsstötar.
1. Den mekaniska effektens ekvationer.
Under övergångsfenomenet påverkas de roterande
massorna (tröghetsmoment 0 kgm sek2) av en viss mekanisk
effekt Pm (watt), vilken höjer eller sänker varvtalet,
allteftersom Pm utfaller positiv eller negativ. Detta
förhållande uttryckes genom den allmänna svängningsekvationen
g d*a__Pm
p dt2 . da
(o +
1.31 ■
dt
(22)
B
Första integralen kan som bekant bildas på två olika sätt,
nämligen antingen
Id a\ f Jjn
~dt = da
>,81
©OJ
eller
9,81 ■
2/)2
dt
1 +
dt
o
1 +
Pm
d a
da
(22a)
(22b)
Mekaniska effekten Pm är summan av likströmssidans
(POT) och trefassidans effektkomposant (Pm).
Likströmssidans moment är ett generatormoment, som hotar att
kasta omformaren ur fas, men som mötes av trefassidans
moment, vilket dels strävar att upphäva likströmssidans
a0(1 -
K K.. L
Fig. 3. Enankaromformare med shuntad kompoundlindning.
Fig. 4. Likströmmens pendling efter en belastningsstöt.
ik | r, -r r* ]
(20)
följer långsammare efter. En närmeräkning lämnar härför
följande lag:
+ r* r f*
n \ /.a ok Lo’ 2
De hittills vunna resultaten kunna anses tillräckliga, om
kortslutningen brytes med snabbrytare efter 0,oi till 0,02
sek. Fortfar däremot kortslutningen under en längre tid,
försättes ankaret snart i häftiga pendlingar, vilka kraftigt
återverka på likströmmen. Under förutsättning, att
omformaren ej faller ur fas, gäller för detta tillstånd med
tillräcklig approximation:
moment, dels stabiliserar pendlingarna genom ett starkt
synkroniserande moment. Lagen för den mekaniska
effekten kan formuleras på olika sätt, såsom den följande
sammanställningen visar. Sålunda erhålles för likströmssidans
mekaniska effekt
Pm = - i (« + fl£j I Mim + K i + N’ i’ j .... (23)
i |l + dt j Km j^_Ecos <* — GiL1o1i’ J ....(23a)
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
