Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
18 okt. 1930
131
ningsvärmet, utan att behöva slå och söka i alla
möjliga fysikalisk-kemiska tabeller, vilket
knappast ger någon generell översikt och gör att man
synes famla i blindo utan någon som helst
vägledning.
För ångbildningsvärmet r ha vi ju den allbekanta
generella Clapeyranska ekvationen
AT (v" ■
’dr
dp
där tryckstegringen efter ångtryckskurvan och
[y" — v’) är volymsökningen från vätskefasen till
övre gränskurvan.
Denna formel ger ju oss stora möjligheter till
uppskattning av r, men man måste tydligen även med
denna gripa till tabellvefken och får ej alls någon
överskådlighet. Tillgripa vi nu emellertid den bekanta
van der Waalska generella, reducerade
tillståndsekvationen och införa i den Clapeyronska ekvationen
reducerade volym, tryck och temperaturer, dvs.
v p T
där vk, pk, Tk äro de i kritiska punkten rådande
förhållandena, så övergår, med m = ämnets
molekylarvikt, tydligen Clapeyronska ekvationen till
flw ., „ dn Pi vk
men gäller enligt van der Waals
3 „ m 1
vk = - • R ■ Tk ■
8 pk’
varav framgår att
= 848;
Nu gäller vidare det synnerligen egendomliga av
Guldberg först angivna förhållandet, att så gott som
samtliga ämnens kokpunkt vid 1 atm motsvarar en
reducerad temperatur av ca 0,6, dvs. normal
atmo-sfärstryckskokning av ämnen ger ett och samma
reducerat förhållande med t-,eo = 0,6. Då måste
enligt v. d. Waals reducerade tillståndsekvation de
till kokpunkten hörande reducerade volymerna ocli
dp
trycken således v" — v’ och ~ även vara ungefär
samma för alla medier. Eftersom enligt ovan k ■ m =
k
= konst-., erhålles således, att vid atmosfärstrycket nt-
tilT
trycket— = konst., vilket just utsäges av
Troutonska regeln. Man finner av v. d. Waals ekvation, att
vid amosfärstrycket med ^760 = 0,6 är v" — v’ — 16,s;
dp
- = 0,85, varför man generellt skulle erhålla:
848 • 16,3 ■ 0,85 = 10,3.
dt
lmr\ 1
VT7760 = 427
Detta skulle således v. d. Waals ekvation ge med
stöd av det av Guldberg gjorda påpekandet. Erfaren-
mr
heten har även givit, att — är en approximativ
konst, vid ett och samma tryck, och denna
ursprungligen på empiriska grunder funna formel går under
namn av Troutonska regeln. Såsom ofta visar det
sig, att härledningen ur v. d. Waals ekvation ger ett
ej kvantitativt riktigt värde, om ock resultatet är
kvalitativt rätt. Den på empiriska grunder funna
Troutonska regeln säger nämligen
1 ’ 760
Denna Troutonska regel gäller rätt bra, sämre
dock vid mycket lättkokande ämnen, och som sagt
egentligen med konstanten — 21 vid atm trycket.
Olika förslag till förbättring av formeln ha
framkommit, och de bästa äro den av Bingham
lmr\
Ur = 17 + 0,ou T760
x 1 ’760
och den av Nernst
(tyit\
= 9,510 log r760 _ 0,007 t160,
1 ’760
men vi vilja här nu först se, vad den oförändrade
Troutonska regeln som sådan kan giva.
Först vill jag meddela, att för de vanliga ämnena
inom kyltekniken med undantag av CO, stämmer
Troutonska regeln rätt bra såsom den är, vilket
framgår av nedanstående tabell.
C02 (f) = 19
\ 1 ’760
H20 = 26
S02 = 22,7
H3N = 22,9
Metylklorid (CH3C1) = 20,2
Etylklorid (C.,H5C1) = 25,3
Butan (C4H10) — 21,8
Dessutom är att märka att vi inom kyltekniken,
med undantag av några ämnen, såsom C02, vanligen
i evaporatorn har ett tryck ej så långt från
atmosfärstryck, varför ångbildningsvärmet, som
intresserar oss, ej avviker mycket från r760 , vilket gör att
denna formel sålunda först kan tjäna såsom den är
för att för olika medier uppskatta r.
Som en andra användning av denna Troutonska
regel skola vi genomräkna vad den ger angående
erforderlig insugning sv olym för en viss kyleffekt
eller kyleffekten per insugning sv olym.
Insugningsvolymen är per timme V2 = M • v2, där
index 2 anger evaporatortillståndet och M är per
timme cirkulerande kylmediummängd. Yi kunna nu
uppskatta v2 ur gasernas allmänna tillståndsekvation,
som alltid gäller någorlunda i överhettade området,
dvs.
p2 v2 = RT2,
eller
848 T2
v = _ _ .
m p2
och M är återigen approximativt bestämd av m =
Q2
där Q2 är ångbildningsvärmet vid evaporatortrycket
fj.j. Yi få således
q, _ 848 _ t2 = _ 848 _ tj_
r2 m p2 2 p2 mr 2
och som rätt god approximation sätta vi enligt Trou-
tonska regeln
mr2
21,
40
varav erhålles V„ m3/tim. = — . Q„,
P 2
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
