Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 7. Juli 1931 - R. Lundholm: Kondensatorn som amplitudskydd vid högre driftspänningar jämförd med moderna amerikanska överspänningsskydd
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
4 JULI 1931
ELEKTROTEKNIK
129
mycket hastig. Det är att hoppas, att denna
utveckling kommer att fortgå, så att vi inom kort få
billiga starkströmskondensatorer, som äro minst lika
driftsäkra som andra delar av en
starkströmsanlägg-riing. Då kommer kondensatorn utan tvivel att
vinna användning för allt flera ändamål. Det fall
jag nyss omnämnt ligger kanske särskilt gynnsamt
till för kondensatorn i konkurrensen med andra
apparater. Ty här tjänar samma kondensator på en
gång två så viktiga och dock skiljaktiga ändamål
som överspänningsskydd och
spänningstransforme-ring, samtidigt som den delvis betalar sig själv
genom sin faskompenserande inverkan. Enligt
författarens mening är därför kondensatorn
framtidens överspänningsskydd och framtidens
spänningstransformator i nät för hög driftspänning.
Appendix.
’Strömstyrkan i en våg med godtycklig form, som
fortskrider utefter en ledning (fig. 8), är
’-T.............’..........................(1)
där z är linjens vågmotstånd ’och e± vågens spänning i
den betraktade punkten på ledningen.
Möter denna våg en annan våg e%, som går i motsatt
riktning, så blir
2 ~~ z z
och den resulterande spänningen blir (fig. 9)
E=ei + e2 (den heldragna kurvan) ,,..,....... (3)
Spänningen på en punkt på en ledning kan alltså helt
generellt betraktas som summan av spänningarna i två
åt skilda håll gående vågor och strömmen i ledningen
som skillnaden mellan strömmen i samma vågor.
Vi antaga nu, att en våg med känd form (e±, ii) rör
sig mot en i ändpunkten av en förlustfri ledning placerad
kondensator och att vågens front vid tiden t = O träffar
kondensatorn. En reflekterad våg (62, ^2) uppstår
därvid. Strömmen I på ledningen just invid kondensatorns
klämmor blir enligt ovan (se fig. 10)
........(4)
Vidare är med operatorbeteckningar
.ei)
f
1 i
z,
Fig. 8.
Vi kalla
^-a ....................................w
och lösa e?o, som ju är ’obekant
-?£"..............................m
Den sökta klämspänningen .E på kondensorn blir då
*=* + *=[1+:l^]«=y!v’ .-«
Denna formella lösning motsvaras av följande reella
lösning
t
E = 2 a- e~atfeat . et eft........................ (8)
Känner man formen och rörelsehastigheten hos den
inkommande vågen, så är e± känd som funktion av t
och man kan beräkna E genom insättning av e\ i ekv.
(8) och utförande av integrationen.
Nedan undersökes spänningen E för några särskilda
vågformer på den inkommande överspänningen e±.
Fall 1. En oändligt lång rektangulär våg träffar
kondensatorn vid tiden t = 0.
Fig. 9.
Efter tiden t = O är e-\, - konst. = E och man får då
E=2Ei(l - e-at) ........................ (9)
Fall 2. En rektangulär våg med en längd
motsvarande varaktigheten -c träffar kondensatorn vid tiden
t = 0. På den första fronten -f E± följer efter tiden
£ .= T en negativ våg med en front = - E±. Man får då
för t>r
E = 2 E, [l - e~nt] - 2 E, [l - e~n « ~~ r)J
För tiden t < r gäller åter formel (9). Vid tiden
t =. r har spänningen sitt maximivärde, som blir
Sn» = 2 E, (l - «-*’) ............... ..... (10)
Fall 3. Den infallande vågen e± antages hava
triangulär form enligt fig. 2.
/. ei = E\ - - - E^ (mellan t = O och t = T) .... (11)
Genom insättning i (8) och integrering får man
tf= 2 Ä-1- (l-«-’ )-
Fig. 10.
Vi söka maximivärdet på detta uttryck och erhålla
..........(13)
Kapaciteten för en lina är ca
0,8 - 1(T8 farad/km ........................ (14)
Om kondensatorns kapacitet väljes så, att den
motsvarar l km luftlinje, så blir enligt. (5) och (14), ’Om z
sättes .- 500 ’ohm,
T-106
aT = "TT
eller om T mätes i mikrosekunder
T
a T .= A ,
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
