Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 3. Mars 1933 - Wolfgang Kautter: Galler- och anodkretsarnas inverkan på varandra i förstärkare och radiomottagare
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
4 MARS 1933
ELEKTROTEKNIK
Fig. 6. Grafisk framställning av u (x)fp.
ffa P Cga + Gg
Gallerspänningen Vg förorsakar en anodström
/ /V så att-/V = S (Vg + DVa) = S Vg +
la;-och alltså fås
_
Fa Va Gg + PCffa
Den från anodsidan mätta skenbara admittansen
sammansätter sig alltså av GL ,Ga, Gr;a samt den
sist omnämnda "återverkningsadmittansen"
I analogi med under (b) definiera vi den
resulterande galler läckningen G0r enligt
G; == J-^I^ + PC^
Denna sammanslagning betyder endast att Cf/a
inräknas i den totala gallerimpedansen, så att en
event. gallersvängningskrets blir sidoavstånd med
några ppF. Den tredje termen i (10) betyder
gallrets ’"tomgångsadmittans". Den motsvarar en serie-
Fig. 7. Schema för beräkning av gallerkretsens
inverkan på anodkretsen.
koppling av P Cga och Gg och kan för
varje fall lätt uppskattas. Så länge
Cga är liten, kan den med tillräcklig
noggrannhet sättas lika med Gg. Vi
kunna då skriva ekv. 10 som
Ga’=Ga + Gi + PCga+ -
+ SpCgaEJ (10 a)
Den egentliga återverkningstermen
längst till höger har nu samma form
som vid anodåterverkan (ekv. 6), och
kan alltså diskuteras på exakt samma
sätt. Ligger på gallret en
svängningskrets, vars locuskurva ju som bekant i
närheten av resonans kan representeras
av en cirkel, så erhålles admittansens
locuskurva genom vridning av denna
cirkel 90° i positiv riktning, varvid
skalan dock blir en annan. Dylika
locus-cirklar genomlöpas vid normal
dämpning mycket fort i närheten av
resonanspunkten1, vilket betyder, att till
anodkretsen parallellkopplas relativt
stora konduktanser, vilka hastigt
variera mellan positiva och negativa
värden, när gallerkretsen avstämmes till resonans.
Härav får den, särskilt vid äldre skärmgallerrör,
gjorda iakttagelsen, att andra kretsens återkoppling
är beroende av första kretsens avstämning, sin
förklaring. Denna Inverkan förefinnes, antingen de
olika kretsarna äro skärmade eller ej, och enda
botemedlet är att minska anodgallerkapaciteten ?ffa till
extremt små värden.
Locuskurvans maximalvärde är l/2 RreK och den
över anodkretsen parallellkopplade läckningen kan
alltså maximalt bli
S co C . Rre
(11)
Ju mindre anodkretsens dämpning är, eller ju mer
densamma är återkopplad, desto mer inverkar denna.
Härav synes, att det icke är lämpligt att anordna
återkoppling på mer än en krets i en mottagare,
enär anod och galler aldrig kunna fullständigt
skiljas åt.
Vi tillämpa det föregående på ett exempel, i det
vi antaga ett skärmgallerrör med 5 = 1 mA/V.
Cga = 5 . 10~~14 ju, JLL F. Resonansimpedansen hos den
l En svängningskrets’ impedans kan vid låg dämpning
med tillräcklig noggrannhet sättas
R = - L/°
° R + jo>L + 11 i c (o
Sättes här Rres = – och införes i närheten av resonans-
G R
frekvensen approximativt co = co0 -j- ^ &> där /l co « o>0 och
l- W°n- oo 2AOJ Så erhålles Rn = –––––L-^-^-. Denna
R
"o L
funktion representerar en cirkel. är ett mått på spo-
h
lens godhet och håller sig vid normala spolar på omkring
100. När den imaginära termens faktor i nämnaren
blir = + l, ligger impedansvektorn i de båda 45"-punkterna
Pl och P’2 (fig. 8). Dessa punkter uppnås för J (O = R/2L,
en i allmänhet mycket liten sidoavstämning; t. ex. vid
«’>0L
= 100 och co = 2 n . 106 blir sidoavstämningen 20 kc/s.
R
Härav följer, att locuscirkeln i närheten av resonanspunkten
genomlöpes mycket hastigt, under det att
frekvensberoendet längre bort från densamma blir mindre.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
