Full resolution (TIFF) - On this page / på denna sida - Häfte 3. Mars 1933 - Wolfgang Kautter: Galler- och anodkretsarnas inverkan på varandra i förstärkare och radiomottagare
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
42
TEKNISK TIDSKRIFT
4 MARS 1933
vektorn en negativ, i andra fallet en positiv aktiv
komposant. Faktorn S co Cga ändrar sig
visserligen lineärt med frekvensen, men kan i närheten av
resp. resonansfrekvenser med tillräcklig
noggrannhet anses konstant.
I det följande tänka vi oss kapaciteten Cga, som
i praktiken åstadkommer en viss sidoavstämning av
kretsarna, vilken kan kompenseras genom justering
av de variabla kondensatorerna, vara inbegripen i
Ga (Ga = Ga eja). Vid ändring av (Gfl) följer Ga’
en rät linje genom punkten Gj. Denna linje går
vertikalt vid are Ga= ± 90°. Det reciproka
värdet Ea’ = – rör sig alltså utefter en halvcirkel
^"a
med Ri som diameter. Vid Ga < ± 90° är Ei ej
diameter utan endast en körda i cirkeln. Vid rent
imaginärt motstånd är vinkelns högsta höjd endast
7}
-_-, och man erhåller alltså största möjliga anodåter-
u
verkan vid givet rör och given frekvens
CJ = <Sc°C9a Ri <» C ga (7}
max - 2 2 D {)
Vid en frekvens av l 000 kc/s (motsvarar 300
meters våglängd) och Cga = s ^ ^ F och Z) = !/3o är alltså
Gf = ± 4,7 . 10~4ohm~~1. Anodåterverkan kan
följaktligen upphäva mellan galler och katod inkopplade
ohmska motstånd på maximalt 2 100 Q.
Vid detektorer är anodkretsen genom en
anodkon-densator på ca l 000 p p, F praktiskt taget kortsluten
för högfrekvens. I så fall är Raf oo Ra och man
erhåller då följande enkla uttryck:
vid induktiv last
..-St
vid kapacitiv last
««=, V G’=+S-F-
la)Ca C
Dessa formlers betydelse, vilka redan tidigare
deducerats av Backhausen, skall senare närmare belysas.
c. Hjälpkurvan för beräkning av termen för den
egentliga anodåterverkan.
För att underlätta beräkningen av termen för
anodåterverkan vid anodmotstånd med godtycklig
fasvinkel har i fig. 5 och 6 en hjälpkurva uppritats.
Sättes x = l Da) och <p = are Ra så fås
\ n,.-’
D
j o) Cga.
i + x*1
Här kunna tvenne en gång för alla beräknade
funktioner u och v införas enligt relationerna:
Gv/ = ±.^.M(*V
/ l \ ^
C1* - (7 11 i _ w (x) \
Utan att närmare behöva ingå på beräkningen av
dessa funktioner kunna kurvornas användning
förklaras medelst ett tillämpningsexempel.
Antag Ei = 10000 Q Ra = 5000 ejm Q.
Då blir x =
= 0,5, are Ra = 50° och man
±60*
erhåller u = –0,2 och v = 0,29. Vid D = 0,1, Cga =
- l ^ p F och v - l 000 kc/s fås genom enkel
multiplikation ur (9)
GO’ = - I,*>.W-*GTI
Cl = 3,9 ^/i F
Fig. 6 visar att den skenbara kapaciteten är
tämligen oberoende av anodmotståndets fasvinkel.
2. Gallerkretsens inverkan på anodkretsen.
Ett idealrör utan den skadliga kapaciteten Cga
skulle från anodsidan verka som ett motstånd R{
oberoende av de i gallerkretsen inkopplade
motstånden. Cga verkar nu så, att med R { parallellkopplas
skenbart några additiva impedanser, vilka äro
beroende av gallerkretsens impedanser. Fenomenet
uppkommer genom att på grund av
anodväxelspänningen en ström flyter
genom Cga, vilken i sin tur framkallar
en gallerstyrspänning över de i
gallerkretsen inkopplade motstånden. Denna
gallerstyrspänning åstadkommer på
vanligt sätt en växelström i
anodkretsen, vilken, beroende på
anodmotståndets fasvinkel, blir mer eller mindre
fasförskjuten i förhållande till den
genererande anodväxelspänningen.
Re-sonansavstämning och dämpning hos
en i anodkretsen inkopplad
sväng-ningskrets kommer alltså att i mer
eller mindre grad vara beroende av
gallerkretsens impedanser.
Enligt fig. 7 uppstår mellan Cga och
gallerkretsens admittens Gg en
spän-ningsdelning, så att
\
\
\J
\
\
Vj,
v,,
P C »a
0,+ P*
Genom denna spänningsdelare flyter
från anoden en ström, som är propor-
Fig. 5. Grafisk framställning av u(x)f(J. u har alltid motsatt tecken till fasvinkeln för Ra. tionell mot resulterande admittanSGn
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
