Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
teknisk tidskrift
Införes
r)* = a*/Z*, .................. (21)
som är ett dimensionslöst tal, som kan uppfattas som
en verkningsgrad för tryckfallets utnyttjning för
värmeövergången, erhålles för detta "utnyttjningstal"
vid strömning i rör
v* = 0,24 för Pr = 10 (vatten av ca 20°C),
rj* — 1 för Pr = 1 (treatomiga gaser),
rf’ — 1,12 för Pr — 0,7 (tvåatomiga gaser).
De lagar, som erhållits, gälla endast för glatta rör,
Fig. 3. Energiinnehållsförlopp vid
värmeöverföring vid motström.
där tryckfallet orsakas av ytfriktion. Yid råa rör och
vid strömning, som ej sker längs värmeytan, uppstår
större virvlar samt andra tryckförluster, som endast
i ringa grad eller ej alis utnyttjas för
värmeövergången. Man kan där emotse ett lägre värde på
ut-nyttjningstalet.
Yid mycket höga gashastigheter finner man att
den värmemängd, som är bunden i form av
rörelseenergi hos gasen, ej kan försummas vid sidan av
gasens värmeinnehåll. Gasens "totaltemperatur" är
därvid
æ2
Ttot — T siat + A 9 i ............ (22)
^ y cp
där Tstat = statiska temperaturen, den temperatur en
strömningen medföljande termometer skulle visa.
Man kan visa, att värmeströmmen mellan gas och
värmeyta upphör först när värmeytans temperatur
uppgår till gasens totaltemperatur. Detta förhållande
måste man vid värmeövergångsberäkningar vid höga
hastigheter taga hänsyn till. Vid gaser kommer man
ganska nära verkligheten med sambanden
q = a(T,ot-Tw), ............... (23)
cl V
a*=dLD/(E-Iw) ............ (24)
där a = värmeöverföringskoefficienten i kcal/m2,°C, h
a?
och E = l +A " .
2 9
Integreras ekv. (24) (i vilken vid låg gashastighet
energiinnehållet E kan ersättas med värmeinnehållet
/), erhålles
In E’~E", = ~ b’oL (1 ± ß) °*0L t ••• (25)
E’ — E"0 u
där det positiva tecknet för ß gäller för medström
och det negativa för motström.
För konstanterna ß och b gäller:
G’ cp’ = ß G" cp",
E’ — I,o = b [E’ — E"),
och b0L är medelvärdet av b mellan rörlängden O
och L.
I ovanstående ekvationer betyder, så som framgår
av fig. 3, G’ resp. G" mängd medium å ömse sidor om
rörväggen, c’p resp. c"p mediernas spec. värme,
E’0 och E’ det värmeavgivande mediets
energiinnehåll vid resp. början av röret och vid längden L.
E"0 och E" motsvarande värden för det
värmeavgivande mediet vid det värmeupptagande mediets
Fig. 4. Snitt genom försöksröret.
temperatur, aoL medelvärdet av a* längs röret samt
Iw värmeinnehållet för det värmeavgivande mediet,
vid väggtemperatur.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
