Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - Sidor ...
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
IekmskIidskrift
r 80
Antages exempelvis ß — 30°, inträffar
uppståendet av ljudhastigheten i punkt L
(se diagram 5), som ligger på orten för
w2 oo 380 m/sek i diagram 1 och å
parabeln y<=ß — 30°.
Antag y — 45°.
y2 sin 45°
’ •’ — — ——ÄKS = M15
ym sin 30°
w«’
•. • ur diagram (4)
w„
1,592
/affall vid ß’30°
feth» vid45°
fas vid ß-30’
fas vid fi-45’
som ger med wm = 380
w2604
583
800 m/tck
Fig. 5. De kompletterade avloppsförlustkurvoma.
I diagram fig. 4 visas sålunda i funktion av
areals
utvidgning
yn,
huru stor den teoretiska hastigheten
och med en viss förlust
w2 = 0.985 • 604:
samt
wa — w2 sin y — 583 • sin 45 =412
varför en punkt på kurvan för
hastigheter över ljudhastigheten skulle ligga vid
wa ■= 412 och på Y— 45°. På detta sätt
är kurvgrenen (f) uttagen i diagram 5.
Det är tydligt, att detta enkla
betraktelsesätt ej möjliggör större areautvidgning än
motsvarande y — 90°, dvs.
w2 i sektionen med area y2 är i förhållande till ic„
Likaså framgå tryckförhållandena — och —.
Pm Vi
m —
\yJmax Sin ß
Veta vi huru areautvidgningen
]h
Vm
samman-
hänger med y, ge dessa kurvor då besked om huru
stor den teoretiska, relativa hastigheten w2 är vid
ett visst värde på y och kan under antagande, att
w2 — fp w2, där <p redovisar för strömningsförlusten,
avloppsförlusten uppsökas å /-kurvan i diagram fig. 1
vid wa = Wi-
Vi
Den mot denna areautvidgning svarande
hastigheten w2 eller rättare wa fixerar punkten 5go° på
7=90°, som måste vara att anse såsom absolut
slutpunkt för möjlig expansion inom skovelns
sneddav-lopp. Så t. e. blir vid ß — 30°
M = —-— = 2
\ym’max Sin 30
givande enligt kurvan i fig. 4, att
n’
Sambandet mellan
och y blir emellertid be-
w;
Wr,
= 1,84
roende av huru man tänker sig att efterexpansionen
sker:
1) Fullskovelteorien motsvarar den
enklaste metoden att se saken:
Area-utvidgningen blir enligt skiss 3 helt enkelt
j/2 = sin y
ym ~ sin ß
och är avlänkningen
6 = y —ß.
som åter ger
w,2 = 675 (m/sek).
Vi se, att överljudhastighetskurvan mellan J_ och
Sqo° ej alls bildar någon parabel och hurusom
densamma givetvis någonstädes tangerar enveloppen då
c2 _L u2. Punkten L är lätt att uttaga även Sw, och
kan man då sedan med endast några hjälppunkter
draga en kurva så, att densamma tangerar enveloppen.
(Forts.)
Vilket inflytande har vattnets lufthalt på kavitation
och korrosion?
(Forts, från sid. 24.)
I orienteringsdiagrammet, fig. 15, är förloppet av
verkningsgraden samt av vattenmängden Qx och
effekten N± reducerade till 1 meters fallhöjd
indragna som funktion av ff. Under de fortsatta försöken
mättes verkningsgraden som funktion av
lufthalts-graden vid konstanta ff-värden, fig. 16. Vid låga ff
finner man en obetydlig förbättring av
verkningsgraden med stigande lufthaltsgrad. Detta innebär
även en liten minskning av ffkrit med stigande luft-
32
21 mars 1942
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
