Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - XIII. Radioteknik, av E. Anderberg - Kontinuerliga svängningar
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
KONTINUERLIGA SVÄNGNINGAR.
833
Numera användas endast sällan kristalldetektorer vid mottagning av kontinuerliga
svängningar, utan härvid nyttjas i regel s. k. audiondetektorer, vilka komma att
behandlas i det följande. Överlagrare förekomma nästan uteslutande vid mottagare för stora
våglängder, enär man genom anordningar vid audiondetektorerna vid kortare
våglängder även kan erhålla överlagringsverkan utan användande av särskilda apparater.
Fig. 917. Audionmottagare (utan mellankrets).
Rörmottagare. Kopplas ett vakuumrör på det sätt fig. 917 utvisar, kan det
användas såsom detektor. Här är antennen avstämbar medelst en kondensator C och en
självinduktionsspole L, vilken
senares ena ändpunkt är
förbunden med glödtråden i ett
vakuumrör och den andra
änden med gallret. Den
sistnämnda förbindningen är
verkställd över en kondensator K,
vilken är shuntad med ett
stort motstånd M. I
anod-kretsen befinner sig
primärspolen p till en transformator,
m. fl. anordningar, liknande
dem, som visades vid förstärkaren i fig. 911. Då inga signaler ankomma till mottagaren,
framgår en svag ström genom den krets, som tidigare betecknades med namnet
galler-krets (gallret— motståndet M — självinduktionsspolen i antennen — glödtråden). Denna
svaga ström (några hundradels milliampère) giver upphov till ett spänningsfall i
motståndet M, vilket motstånds storlek kan uppgå till en eller annan million ohm. I detta
viloläge framgår även en ström genom anodkretsen. Då svängningar ankomma till
antennen, sänkes härigenom gallrets medelpotential, och motståndet M hinner icke att utjämna
de högfrekventa svängningarnas inverkan till denna potentialsänkning. Då gallrets
medelpotential sänkes, minskas jämväl anodströmstyrkan. Först när de ankommande
svängningarna avtagit i amplitud, utjämnas gallrets potentialfall, och anodströmmen
återtager sitt medelvärde för vila. I anodkretsen uppkomma sålunda, då högfrekventa
svängningar ankomma, dels en nedgång i strömstyrkans medelvärde, vilken nedgång
upphör, då de högfrekventa svängningarnas amplitud tillräckligt nedgått, dels en
hög-frekvent strömstyrkevariation omkring det nyss omtalade medelvärdet. Den
förstnämnda, lågfrekventa delen av dessa strömstyrkevariationer söker sig i anodkretsen väg
genom transformatorns primärlindning p, under det att den sist angivna högfrekventa
strömstyrkevariationen passerar genom den parallellt till sagda lindning kopplade
kon-densatorn k, allt enligt den principen, att strömmen företrädesvis söker sig den väg, där
det minsta motståndet erbjuder sig. Därest tonsvängningar mottagas, kommer för varje
svängningståg telefontransformatorns primärlindning att genomgås av en
strömstyrke-förändring, vilket i telefonen giver upphov till en ton. Ankomma till antennen
svängningar av den karaktär, som visas i fig. 916 c, kommer en strömstöt att passera
telefon-lindningarna med samma frekvens som när svävningsmaxima inträffa.
Den i fig. 917 angivna mottagarekopplingen kan emellertid avsevärt förbättras,
varpå fig. 918 utgör ett exempel. Den principiella skillnaden mellan denna figur och den
föregående är dels att mottagaren här försetts med mellankrets, varigenom selektiviteten
höjes, samt dels att anodkretsen här förlängts, så att i densamma ingår en s. k. återkopp-
53—220535. Uppfinningarnas bok. III.
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
